Dilaton
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| Big Bang |
| Dilaton |
| Relativité générale |
| Modèle RST |
| Gravité Jackiw–Teitelboim |
| Gravité Liouville |
| Curtis Callan |
| Steven Giddings |
| Jeffrey A. Harvey |
| Andrew Strominger |
Enphysique théorique,ledilatondésignait à l'origine unchamp scalairethéorique (comme lephotonréfère à un champ électromagnétique).
Historique et contexte
[modifier|modifier le code]Le dilaton apparaît dans lathéorie de Kaluza-Klein— comme le composédutenseur métriqueoù « 5 » est la direction circulaire additionnelle — et obéit à une équation ondulaire non homogène, généralisant l'équation de Klein-Gordon,avec unchamp électromagnétiquetrès fort comme source:
De plus, dans lathéorie des cordes,le dilaton est une particule d'un champ scalairequi peut être vu comme latracedugraviton;un champ scalaire (suivant l'équation Klein-Gordon) qui vient toujours avec lagravité.Bien que la théorie des cordes incorpore naturellement la théorie Kaluza-Klein, les théories des cordesperturbatrices,telles que lathéorie des cordes de type I,lathéorie des cordes de type IIet lathéorie des cordes hétérotique,contiennent déjà le dilaton dans le nombre maximal de 10 dimensions. Par contre, lathéorie Mà 11 dimensions n'inclut pas le dilaton dans son spectre.
L'exponentiellede savaleur attendue au videdétermine saconstante de couplage
Donc la constante de couplage est la variable dynamique dans la théorie des cordes, à la différence du cas de lathéorie quantique des champsoù elle est constante. Tant que lasupersymétrien'est pas brisée, de tels champs scalaires peuvent avoir des valeurs arbitraires (ce sont desmodules). Cependant, labrisure de supersymétriecrée ordinairement uneénergie potentiellepour les champs scalaires et les champs scalaires se localisent proches d'un minimum auquel la position devrait en principe être calculable dans la théorie des cordes.
