Enerjinin korunumu

MIT'de fizik öğretmeniWalter Lewinbir gülleye salınım hareketi yaptırarak, enerjinin korunumunu anlatıyor.

Enerjinin korunumuyasası, yalıtılmış bir sistemdeki toplamenerjinindeğişmeyeceğini söyler. Enerji ne yok edilebilir ne de yoktan var edilebilir, ama enerji türü değişebilir; örneğin,dinamitinpatlamasıylakimyasal enerjikinetik enerjiyedönüşebilir.

Enerjinin korunumu yasası gereği birinci türdevridaim makinesininçalışması imkânsızdır. (Bu türde dışarıdan enerji alınmadanişyapılacağı iddia edilir.) Başka bir deyişle, dışarıdan enerji almayan bir sistem, çevresine sahip olduğundan daha çok enerji sağlayamaz.

Tarihçe

AlmanhezarfenGottfried Leibniz(1646-1716), "kinetik enerjinin korunumu" ilkesini ortaya atandoğa bilimciydi.

Antik Yunan filozoflarına değin (Miletli Thales)y.MÖ 550 her şeyin kökeni olan maddenin döngüsüne (korunumuna) dair izler vardı. Ancak, denmek istenenin günümüz "madde-enerji" kavramlarıyla eşleştirmek için yeterince güçlü bir neden yok. (Örneğin, Thales maddenin kökeninin (arkhe,ana madde) su olduğunu söylüyordu).Empedocles(MÖ 490–MÖ 430) ise evrenindört öğeden(toprak, hava, su ve ateş) oluştuğunu oluştuğunu öne sürüyordu. "Hiçlikten varlık yaratılamaz, varlık hiç olamaz."diyor, bu dört öğenin sürekli olarak birbirine dönüştüğünü söylüyordu.

1638 yılında,Galileo Galileiçeşitli konulardaki çalışmalarını -ünlü 'kesikli sarkacı' (enerji korunumuyla açıklanırsa potansiyel enerjinin ve kinetik enerjinin birbirine dönüşerek hareketi devam ettirdiği bir sistem) da içinde- yayınladı.

Hareketi -kinetik enerjiyiaçıklarken- matematiksel dille anlatan ilk kişiGottfried Wilhelm Leibnizolmuştu (1676-1689). Leibniz pek çok mekanik sistemde dışarıdan bir etki olmadıkça, sistemin kendi davranışını sürdürme eğiliminde olduğunu keşfetti (v_ihızıylahareket halinde olanm_ikütlelerindenoluşan sistemler):

$\sum _{i}m_{i}v_{i}^{2}$

Bu niceliğevis vivaya da sisteminyaşam kuvvetiadını verdi. Bu ilke dışarıdan bir sürtünme kuvveti olmadıkça enerjinin neredeyse korunduğunu gösteriyordu (bu noktadakinetik enerjininkorunumunu). O zamanlar pek çokfizikçimomentumun korunumu(sürtünme kuvveti varlığında bile işleyen bir ilke) ile ilgileniyordu,momentumunmatematiksel gösterilişi:

$\,\!\sum _{i}m_{i}v_{i}$

ve korunanvis vivaya karşılık geliyordu. Daha sonra gösterildiği gibi,esnek çarpışmalarolarak adlandırılan durumlarda kinetik enerji de momentum da aynı anda korunuyordu.

Pek çokmühendis;John Smeaton,Peter Ewart,Carl Holtzmann,Gustave-Adolphe HirnveMarc Seguinmomentumun korunumu ilkesinin uygulamalı kullanımlar için tek başına yetersiz olduğunu düşündüklerinden, Leibniz'in ilkesinden de yararlanmayı gerekli görüyorlardı. Bu ilke aynı zamanda kimikimyacılartarafından da desteklenmişti:William Hyde Wollaston.Bazı akademisyenler (ör;John Playfair) kinetik enerjinin bütünüyle korunmadığını göstermişti. Doğal olarak butermodinamiğin ikinci yasasınadayalı modern hesaplamalara göre barizdi, ancak 18. ve 19. yüzyıllarda kayıp enerji hâlâ bilinmiyordu. Zamanla, sürtünme kuvveti etkisi altında gerçekleşen hareket sonucunda oluşan ısınınvis vivanın başka bir biçimi olup olmayacağından kuşkulanıldı. 1783 yılında,Antoine LavoisiervePierre-Simon Laplacebirbiriyle çelişen iki kueamı -vis vivavekalori kuramı- gözden geçirdiler.Kont Rumford'un 1798 yılında, top güllelerini oyma sırasında (kalibresini ayarlamak için yapılan işlemler) açığa çıkan ısıyı gözlemlemesi mekanik anlamda hareketin ısıya dönüşmesi yöndeki kanıyı güçlendirdi, daha da önemlisi korunum ölçülebiliyordu ve öngörülebilirdi (kinetik enerji ile ısı enerjisini birbirine bağlayan evrensel korunum sabiti hesaba katıldığında). Sonrasında -1807 yılında,Thomas Youngtarafından kullanıldıktan sonra-vis viva,"enerji"(ya daerke) olarak anılmaya başlandı.

Gaspard-Gustave Coriolis

Vis viva,sonradan daha yerinde bir formülle şöyle tanımlandı:

${\frac {1}{2}}\sum _{i}m_{i}v_{i}^{2}$

Kinetik enerjinin işe dönüşümünü anlatan bu formül,Gaspard-Gustave CoriolisveJean-Victor Poncelet'nin 1819-1839 yılları arasındaki çalışmalarının sonucudur. Daha önceleriquantité de travail(iş niceliği), sonraları,travail mécanique(mekanik iş) olarak bilinen bu kavram, mühendislik hesaplamlarında kullanıldı.

1837 yılındaZeitschrift für Physikdergisinde yayınlananÜber die Natur der Wärmebaşlıklı makalede,Karl Friedrich Mohrenerjinin korunumu ile ilgili ilk genel "öğretiyi" şu tümcelerle anlattı: "kimyada bilinen 54 elemente karşılık fizik dünyasında,Kraf[iş ya da enerji] olarak bilinen, sadece bir etken var. Farklı koşullarda farklı kavramlar olarak görünebilir, hareket, kimyasal benzerlik, kohezyon, elektrik, ışık ve manyetizma; ancak bu biçimlerin herhangi biri diğerine dönüşebilir. "

Isının mekanik karşılığı

Modern enerji korunumu prensibinin gelişiminde kilit aşama,Isının mekanik karşılığının ispatlanmasıydı. Isının yoktan var edilemeyeceğini ya da yok edilemeyeceğini söyleyenkalori teorisikabul görürken, aksinin olduğunu iddia eden enerji korunumu prensibi ısının ve mekanik işin birbirine dönüşebileceğini söylüyordu.

On sekizinci yüzyılın ortalarında Rus bir bilim adamı,Mikhail Lomonosov,kalori teorisine karşı olan, kan hücresi-ısının kinetik enerjisi adlı postulatını ortaya attı. Deneysel çalışmaları sonucu, Lomonosov, ısının kalorik sıvının parçacıkları vasıtasıyla iletilmediği sonucuna vardı.

1798 yılında Count Rumford (Benjamin Thompson) top güllelerinin kalibrasyonu sırasında sürtünmeden kaynaklanan ısının miktarını ölçtüler ve ısının kinetik enerjinin bir formu olduğu fikrini geliştirdiler; hesaplamalar kalori teorisini çürütmüştü ancak kesinliğini tam anlamıyla ifade etmekten yoksundu.

James Prescott Joule

Mekanik eşitlik prensibi modern haliyle ilk defa Alman cerrahJulius Robert von Mayertarafından ifade edildi, 1842 yılında.Mayer bu sonuca Endonezya'daki Hollanda kolonilerini ziyareti sırasında varmıştı, buradaki hastaları daha azoksijentükettiklerinden (ve tabi bundan dolayı daha az enerjiye sahiplerdi-daha sıcak bir iklimde vücut sıcaklıklarını korumak için-) kanları daha koyu kırmızıydı.Isınınvemekanik işinbirer enerji formu olduğunu keşfetti ve 1845 yılında, fiziğe dair bilgisini ilerlettikten sonra, iş ve ısı arasında sayısal ilişkiyi anlatan bir monografi yayınladı.

Isının mekanik denkliğini ölçmek için kullanılan Joule aparatı. İpin ucuna suya gömülü olan çıkrığın dönmesini sağlamak için bir cisim asılı.

Aynı dönemde,1843 yılında,James Prescott Joule-Mayer'den bağımsız olarak- mekanik eşitliği bir dizi deneyle keşfetti. En önemlisi, şimdi "Joule aparatı" olarak bilinen, ipe bağlı bir ağırlığın aşağıya hareket etmesiyle dönen su içinde bir çıkrık düzeneği. Aşağıya inen ağırlık sebebiyle azalan yer çekimselpotansiyel enerjinin,suyun içinde dönen çıkrıktakisürtünmedenkaynaklananiç enerjiartışına eşit olduğunu gösterdi.

1840–1843 dönemi sonrası, benzer deneylerLudwig A. Coldingisimli, Danimarkalılar dışında fazlaca bilinmeyen, mühendis tarafından tekrar yapıldı.

Joule ve Mayer'in çalışmaları itirazlar ve olumsuz tepkilerle karşılaştı ancak nihayetinde Joule'ün çalışması genel olarak kabul gördü.

{{|Joule ve Mayer'in çalışmalarında kimin öncül olduğuna yönelik ayrıntılı bilgi için bkz.|Mechanical equivalent of heat: Priority}}

1844 yılında,William Robert Grovemekanik, ısı,ışık,elektrikvemanyetizmaarasındaki ilişkiyi, hepsini tek bir "kuvvet" olarak betimleyen, anlatan postulatını ortaya attı, (günümüz diliyleenerji). Grove 1874'te, teorileriniFiziksel Kuvvetler Arasındaki İlişkiisimli bir kitapta yayınladı.1847 yılında, Joule'ün önceki çalışmalarından yararlanan,Sadi Carnot,Émile ClapeyronveHermann von HelmholtzGrove ile benzer sonuçlara ulaştılar veÜber die Erhaltung der Kraftisimli kitapta yayınladılar çalışmalarını (On the Conservation of Force,1847).Teorinin modern haliyle genel anlamda kabul görmesi bu yayın aracılığıyla olmuştur.

1850 yılında,William Rankineilk defaenerji korunumu kanunuibaresini resmen kullanmıştır.

1877 yılında,Peter Guthrie Taitbu prensibin Sir Isaac Newton'dan köken aldığını iddia etmiştir,Philosophiae Naturalis Principia Mathematicadaki 40 41 nolu önermelere dayanarak.Tait'in çalışmasına günümüz diliyle ilerleyici tarihçilik deniyor(ayrıntılı bilgi için,Whig history).

Kütle–enerji denkliği

Ana madde:Kütle-enerji denkliği

Madde proton, elektron nötron gibi parçacıklardan oluşur. Dinlenme ya da esas kütlesi vardır. On dokuzuncu yüzyıldaki bilinen (kısıtlı) çalışmalara göre bu esas kütle korunuyordu. 1905 yılında, Einstein'ınözel görelilikteorisi buesas kütleninesas enerjinin belli bir oranına karşılık geldiğini gösterdi. Bunun anlamı, belli bir miktar esas kütle, enerjinin pek çok formuna dönüşebilirdi (kinetik, potansiyel elektromanyetik ışıma enerjisi gibi). Bu olduğunda, yirminci yüzyılda yaşanan tecrübelerimizde olduğu gibi,''toplam'' kütleninaksine esas kütle korunmuyordu. Tüm enerji formları toplam kütle ve toplam enerjiyi meydana getiriyordu.

Örneğin;elektronvepozitronunher biri esas kütleye sahiptir. Esas enerjilerinifotonunelektromanyetik ışıma enerjisine dönüştürerek birlikte yok olabilirler (geride kütle bırakmaksızın). Eğer bu olay fotonun enerjisini aktarabileceği bir çevresi olmayan izole bir sistemde meydana gelirse, sitemin toplamkütlesi de toplamenerjisi de değişmez. Üretilen elektromanyetik ışıma enerjisi, sistemdeki pozitron ve elektronun yok olmadan önce oluşturduğu kadar eylemsizlik (ve ağırlık) meydana getirir. Tersine, maddesiz-enerji yok olarak meydana madde (esas kütlesi olan bir madde) meydana getirir.

Sonuç olarak, enerjinin korunumu (toplammadde veyaesasenerji) vekütlenin korunumu(toplammadde, sadeceesasmadde değil), kanunlarının ikisinin de birbirini karşıladığı kabul edilir. On dokuzuncu yüzyılda bu denklikler iki ayrı kavram olarak ele alınırdı.

Beta Çözünmesinin Korunumu

Ana madde:beta çözünmesi

1911 yılındabeta çözünmesininparçalı değil de devamlı bir ışıma olduğu keşfedildiğinde, o zamanlar beta ışımasının atom çekirdeğinden bir elektron ışıması olduğu sanılıyordu, enerji korunumuyla çelişen bir fenomen olduğu düşünülmüştü. Bu problem 1933 yılında, elektronun yanı sıra birnötrinonunda ışıdığını gösterenEnrico Fermitarafından çözüldü, böylece kayıp olarak görülen enerjinin kaynağı bulunmuş oldu.

Termodinamiğin İlk Kanunu

Ana madde:First law of thermodynamics

Termodinamiğin ilk kanunu şöyle anlatılabilir: Kapalı bir sistem için,

$\delta Q=\mathrm {d} U+\delta W$,or equivalently,$\mathrm {d} U=\delta Q-\delta W,$

Denklemdeki$\delta Q$ısıtılmak suretiyle sisteme eklenenenerjiye,$\delta W$sistemin çevresine yaptığı(çevresindekilerin üstünde) işe ve$\mathrm {d} U$iseiç enerjidekideğişime karşılık gelir.

İş ve ısıdan önce kullanılan δ sembolü, iç enerjideki artışı gösteren$\mathrm {d} U$sembolünden farklı olarak yorumlanmış enerji artışını gösterir (bkz.Inexact differential). İş ve ısı sisteme eklenen ya da sistemden ayrılan enerji miktarlarını göstermek için üretilmiş kavramlardır (termodinamik olarak dengede olan bir sistemin, iç enerjisini$U$gösterdiğinde). Sonuç olarak,$\delta Q$ile gösterilenısı enerjisinin anlamı(herhangi bir andaki enerji miktarı değil)ısıtılma sonucunda sisteme eklenen enerjidir. Aynı şekilde,$\delta W$ile gösterileniş enerjisinin anlamı dayapılan iş sonucu kaybedilen enerjidir. Sonuç olarak o anın koşulları verildiğinde, termodinamik bir sistemin o anki enerjisi bulunabilir, ancak sadece verilen bu kadar bilgiyle, sistemin o an öncesinde ısıtılması ya da soğutulması sonucu kaybettiği/kazandığı ya da iş yaparak kaybettiği enerji bilinemez.

Entropi,ısının işe dönüşme olasılığını açıklayan sisteme dayanan (bu hesaplamalardan türetilen) fonksiyonudur.

Basit sıkıştırılabilir bir sistem için, sistemin yaptığı iş şöyle gösterilebilir:

$\delta W=P\,\mathrm {d} V,$

Bu denklemde;$P$basınçve$dV$hacimdekideğişikliği ifade eder(ikisi de sistemin birer değişkenidir).Isı enerjisi de şu şekilde gösterilebilir;

$\delta Q=T\,\mathrm {d} S,$

Bu denklemde,$T$sıcaklıkve$\mathrm {d} S$iseentropidemeydana gelen küçük değişimi ifade eder(sıcaklık ve entropi sistemi tarif eden değişkenlerdir).

Basit açık bir sistem için(çevresiyle kütle değişimi yapabilen), tek tip parçacık içeren, ilk kanun şöyle yazılabilir:

$\mathrm {d} U=\delta Q-\delta W+u'\,dM,\,$

Bu denklemde$dM$eklenen kütle$u'$eklenen miktardaki parçacık başına düşen iç enerjiyi gösterir. Kütle artışı, sistem herhangi bir iş yapmadan, hacim değişikliğini de meydana getirebilir (Örneğin; su-su buharı sistemi, buhar sisteminin hacmi sıvının kaynamasından dolayı artabilir). Geri dönüşümlü olduğunda, sistemin yaptığı iş şöyle gösterilebilir;$\delta W=-P(dV-v\,dM)$denklemdeki v sisteme eklenen kütleye ait hacimdir.

Noether'in Teoremi

Ana madde:Noether teoremi

Enerji korunumu pek çok fiziksel teoride geçerliliğini korur.Noether teoremine(devamlı bir simetrisi olan her fiziksel teorinin ifade ettiği kavramların korunur olduğunu anlatır) dayanarak, matematiksel bir bakış açısıyla; teorinin simetrisi zamandan bağımsızsa bu durumdaki korunur kavram "enerji" dir (enerjinin zamandan bağımsız olduğunu da söyleyerek). Enerji korunumu kanunu zamanınsimetrisinindeğişiminin bir sonucudur; enerji korunumu deneysel çalışmalarla gösterilen kanunların zamandan bağımsızlığına dayanır. Felsefi söylemle şöyle de ifade edilebilir; "her şey kendi içinde zamandan bağımsızdır." Başka bir deyişle, eğer fiziksel bir sistem zamanındevamlı simetrisindenbağımsız bir şekilde var (kendi fonksiyonlarında devam ediyorsa) ise, o sistemin enerjisi (değişen zaman boyunca enerji ile ilgili ekstra bilgi için,canonical conjugate) korunurdur. Tam tersi, bir sistem zamanın simetrisinin değişimiyle değişiyorsa (örneğin, zamana bağlı potansiyel enerji) enerji korunumu bu sistem için geçerli değildir (tabi bu enerjisi korunmayan sistemi enerjisi korunan bir sistemin alt sistemi olarak ele almazsak). Enerjisi zamanla değişen herhangi bir sistem, enerjisi korunur başka bir sistemin alt sistemi olarak gösterilebileceğinden (evrene kadar genellemek yanlış bir yaklaşım olur),enerjiyi ölçmek için baz aldığımız noktaya göre her sistemin enerjisi korunur olabilir. Tanımlı sistemlerde (sonsuza gitmeyen)enerji korunumu kanunu geçerlidir (özel ve genel göreliliğin, hatta kuantum elektrodinamiğinin, açıklandığı sistemlerde).

Görelilik

Albert Einstein'ınözel göreliliğikeşfinin ardından, enerji, enerji-momentum 4 vektörünün bir parçası olarak görüldü (ayrıntılı bilgi için bkz.energy-momentum 4-vector). Bu vektörün her bir bileşeni, herhangi kapalı bir sistemde (aynı şartlardan bakıldığında, ayrıntılı bilgi için bkz.inertial reference frame), zamandan bağımsızdır (korunur). Parçacıkların esas kütlesi, parçacıklar sisteminin değişmez kütlesi-momentum merkezi de denebilir-(ayrıntılı bilgi için bkz.invariant mass) için; vektör uzunluğu da korunurdur (bkz.Minkowski norm)

Tek bir "yoğun" parçacığın göreceli enerjisi, hareketinden kaynaklı kinetik enerjisine ek olarak esas kütlesinden de kaynaklı olan enerjiden meydana gelir. Kinetik enerjinin düşük olduğu zamanlarda (tek parçacıklar için) ya da parçacıklar sistemi için kinetik enerji sabit kaldığında, parçacığın ya da parçacıklar sisteminin toplam enerjisi esas kütle veya değişmez kütle cinsinden bu formülle ifade edilir;$E=mc^{2}$.

Buna göre, enerji korunumu kanunu zamanın göreceli olduğu durumlarda bile (gözlemcinin şartları enerjisi ölçülen sistemle aynı olmalı) zamandan bağımsız bir şekilde geçerliliğini koruyor. Bu da demektir ki farklı gözlemciler enerji değerleri açısından farklı hesaplamalar yapmış olsa bile toplam enerji korunur, gözlemcilerden bağımsızdır (buna enerji-momentum ilişkisi denir, ayrıntılı bilgi için bkz.energy–momentum relation).

Genel görelilikteenerji-momentum korunumu gerilim-enerji-momentum belirsizliği ile ölçülür (ayrıntılı bilgi için bkz.stress-energy-momentum pseudotensor). Genel görelilik teorisi evrende enerji korunumu olup olmadığı konusunda net bir cevap vermez(olmama ihtimali de çıkarılabilir).

Kuantum teorisi

Kuantum mekaniğinde,bir kuantum sisteminin enerjisi kendinden-eklemli (ya da Hermitian) Hamilton operatörleriyle açıklanır (ayrıntılı bilgi çin bkz.self-adjoint,Hilbert uzayı). Eğer bir operatör zamandan bağımsızsa, var olma/ortaya çıkma olasılığı sistemin zamanla değişimi sonucunda dahi aynı kalır. Bu sebeple tahmini/beklenen enerjisi de zamandan bağımsızdır. Kuantum alan teorisinde yerel enerji korunumu Noether'in teoreminden gelen enerji-momentum tensör operatörüyle açıklanır. Kuantum teorisindeki evrensel zaman operatörü kaybından dolayı ortaya çıkan pozisyon-momentum belirsizliğinin aksine zaman-enerji belirsizliği sadece özel birkaç durum için söz konusudur (bkz.belirsizlik ilkesi). Belirli zamanlardaki enerji miktarı, zaman-enerji belirsizliği sorununa yakalanılma dan yüksek bir kesinlikle hesaplanabilir. Sonuç olarak, enerjinin korunumu kanunu kuantum mekaniğinde bile baş vurulan temelleri sağlam bir kavramdır.

Ayrıca bakınız

• Termodinamik kanunları

Kaynakça

Güncel kaynaklar

• Goldstein, Martin, and Inge F., (1993).The Refrigerator and the Universe.Harvard Univ. Press. A gentle introduction.
• Kroemer, Herbert; Kittel, Charles (1980).Thermal Physics (2nd ed.).W. H. Freeman Company.ISBN0-7167-1088-9.KB1 bakım: Birden fazla ad: yazar listesi (link)
• Nolan, Peter J. (1996).Fundamentals of College Physics, 2nd ed.William C. Brown Publishers.
• Oxtoby & Nachtrieb (1996).Principles of Modern Chemistry,3rd ed.Saunders College Publishing.
• Papineau, D. (2002).Thinking about Consciousness.Oxford: Oxford University Press.
• Serway, Raymond A.; Jewett, John W. (2004).Physics for Scientists and Engineers (6th ed.).Brooks/Cole.ISBN0-534-40842-7.KB1 bakım: Birden fazla ad: yazar listesi (link)
• Stenger, Victor J. (2000).Timeless Reality.Prometheus Books. Especially chpt. 12. Nontechnical.
• Tipler, Paul (2004).Physics for Scientists and Engineers: Mechanics, Oscillations and Waves, Thermodynamics (5th ed.).W. H. Freeman.ISBN0-7167-0809-4.
• Lanczos,Cornelius (1970).The Variational Principles of Mechanics.Toronto: University of Toronto Press.ISBN0-8020-1743-6.

Fikirlerin tarihçesi

• Brown, T.M. (1965)."Resource letter EEC-1 on the evolution of energy concepts from Galileo to Helmholtz".American Journal of Physics.33(10). ss. 759-765.Bibcode:1965AmJPh..33..759B.doi:10.1119/1.1970980.
• Cardwell, D.S.L. (1971).From Watt to Clausius: The Rise of Thermodynamics in the Early Industrial Age.Londra: Heinemann.ISBN0-435-54150-1.
• Guillen, M. (1999).Five Equations That Changed the World.New York: Abacus.ISBN0-349-11064-6.
• Hiebert, E.N. (1981).Historical Roots of the Principle of Conservation of Energy.Madison, Wis.: Ayer Co Pub.ISBN0-405-13880-6.
• Kuhn, T.S.(1957) "Energy conservation as an example of simultaneous discovery", in M. Clagett (ed.)Critical Problems in the History of Sciencepp.321–56
• Sarton, G.; Joule, J. P.; Carnot, Sadi (1929)."The discovery of the law of conservation of energy".Isis.Cilt 13. ss. 18-49.doi:10.1086/346430.
• Smith, C. (1998).The Science of Energy: Cultural History of Energy Physics in Victorian Britain.Londra: Heinemann.ISBN0-485-11431-3.
• Mach, E.(1872).History and Root of the Principles of the Conservation of Energy.Open Court Pub. Co., Illinois.
• Poincaré, H.(1905).Science and Hypothesis.Walter Scott Publishing Co. Ltd; Dover reprint, 1952.ISBN0-486-60221-4.,Chapter 8, "Energy and Thermo-dynamics"

Dış bağlantılar

• MISN-0-158The First Law of Thermodynamics24 Eylül 2015 tarihindeWayback Machinesitesindearşivlendi.(PDF file) by Jerzy Borysowicz forProject PHYSNET14 Mayıs 2017 tarihindeWayback Machinesitesindearşivlendi..